Вся библиотека

Брокгауз и Ефрон

 

Справочная библиотека: словари, энциклопедии

Энциклопедический словарь

Брокгауза и Ефрона



::

 

 

Термохимия

 

— отдел химии, занимающийся превращениями внутренней энергии тел в тепло при химических процессах. Почти каждая химическая реакция связана с тем или иным тепловым эффектом: химическое превращение сопровождается или выделением, или поглощением тепла. В первом случае реакция называется экзотермической, во втором — эндотермической. Тепловой эффект реакций является мерилом изменения внутренней энергии тел, участвующих в химическом превращении. Взаимные превращения различных видов энергии составляют предмет термодинамики, установившей законы таких превращений; поэтому в основе Т., занимающейся одним из видов таких превращений, лежат законы термодинамики, приложение которых к химическим явлениям и составляет содержание Т. Соответственно этому, дальнейшее изложение разделено на три части: очерк развития Т., приложения I закона и приложения II закона термодинамики.

История термохимии. До Лавуазье тепловой эффект химических реакций объяснялся выделением или поглощением флогистона (см. Флогистон). Лавуазье, показавшему отличие между материей весомой и невесомой, т. е. между тем, что называется теперь веществом, и различными видами энергии, принадлежат и первые термохимические исследования (теплоты горения и теплоты, выделяемой животными), произведенные им совместно с Лапласом с помощью ледяного калориметра. Из теоретических воззрений Лавуазье и Лапласа имеет значение положение, принимавшееся ими за аксиому, что при разложении химического соединения на его составные части затрачивается столько же тепла, сколько его выделяется при образовании этого соединения. Другие исследователи в области Т., работавшие в конце XVIII и начале XIX стол., как то: Крауфорд, Румфорд, Дэви, Дальтон, Дюлонг, Депре, не дали научных оснований для Т. Истинным основателем Т. явился Гесс в своих работах, напечатанных в изданиях Петербургской акад. наук в 1839—1844 гг. Закон постоянства сумм тепла, установленный им в 1840 г. и гласящий, что выделение тепла, сопровождающее химическую реакцию, всегда одно и то же независимо от того, протекает ли реакция сразу, или она разбивается на ряд промежуточных реакций, является основным законом Т. Не останавливаясь на других выводах и обобщениях Гесса, опровергнутых позднейшими исследователями, замечу, что он указал на явление термонейтральности (см. дальше), хотя и дал ему неверное объяснение. Андрюс и Грэм в современных Гессу работах дали кое-какой фактический материал, не давши ничего теоретическому развитию Т.; еще меньшее значение имели работы Ходнева, Абриа, Грасси, Вуда, числовые данные которых крайне неточны, а подчас и прямо неверны. Новый толчок в развитии Т. дали Фавр и Зильберман, 1852—53. Новые методы калориметрических определений (см. Калориметрия) и множество разнообразных химических реакций, тепловые эффекты которых были изучены названными исследователями, обеспечили за ними выдающееся место в среде термохимиков. Менее удачны были их теоретические объяснения наблюденных фактов. Правда, они дали правильное объяснение явлению термонейтральности, зато в других случаях они не могли отрешиться от господствовавших тогда неверных взглядов. Так, общепринято было мнение, что всякая реакция соединения сопровождается выделением тепла, и обратно, — при разложении тепло поглощается. Фавр и Зильберман, первые нашедшие соединения, разлагающиеся с выделением тепла, именно сернистый углерод, закись азота и перекись водорода, старались объяснить такое явление аллотропическим изменением элементов перед образованием соединения и при разложении его, считая, что сама реакция соединения все же идет с выделением тепла. Фавру же и Зильберману принадлежит открытие различных теплот горения для различных аллотропических состояний углерода и серы. Таково было положение Т. до появления работ Томсена, который был первый термохимик, применивший механическую теорию тепла к химическим явлениям. В своей статье, появившейся в 1853 г. ("Grandzüge eines thermochemischen Systems", "Poggendorff's Annalen", т. 88), он, исходя из первого закона термодинамики, закона сохранения энергии, следующим образом формулирует основные принципы Т. При этом надо заметить, что терминология Томсена отличается от употребляемой ныне: он говорить "сила" вместо работа или энергия. Интенсивность химической силы (запас химической энергии) одного и того же тела при неизменной температуре есть величина постоянная. При превращении тела в другое, отличающееся от первого термохимически, т. е. обладающее другим запасом химической энергии, развивается некоторая работа. Эта работа может быть измерена: она есть не что иное, как выделяющееся при реакции тепло. Поэтому все количество тепла, образующееся при химической реакции, есть мера развитой процессом химической силы (работы). Алгебраическую сумму количеств тепла выделенных и поглощенных при реакции, причем выделенное тепло принимают за величину положительную, поглощенное — за отрицательную, Томсен назвал тепловым эффектом (Wärmetönung) реакции. Представляя себе, что запас химической энергии вещества может быть использован целиком, полученное таким образом количество тепла, измеренное в единицах количества тепла (калориях) и отнесенное к эквивалентному весу вещества, Томсен назвал термохимическим эквивалентом. Величина теплового эффекта образования химического соединения есть разница между суммой термохимических эквивалентов веществ, образующих соединение, и термохимическим эквивалентом образовавшегося соединения. Из этого принципа видно, что тепловой эффект реакции не зависит от того, тем или иным путем идет реакция, лишь бы исходные вещества и продукты реакции были одни и те же; а это и есть сущность закона Гесса. Таким образом, Томсен выводит закон Гесса из первого закона термодинамики. В 1854 г. Томсен высказывает следующий принцип: каждый простой или сложный чисто химический процесс сопровождается выделением тепла. Этот принцип гипотетического характера является первой попыткой предсказания при помощи теплового эффекта направления хода химической реакции. Но уже сам Томсен, применяя этот принцип, натолкнулся на противоречащие ему факты. С 1865 г. стали появляться статьи Бертело, в которых он, независимо, по-видимому, от Томсена, выводит основные законы Т. Окончательная форма, в которую вылилось применение первого закона термодинамики к химическим явлениям, выражена им в следующих двух принципах. I. Принцип молекулярных работ: количество тепла, выделенное какой-нибудь реакцией, есть мера совокупности химических и физических работ, совершенных в этой реакции. II. Принцип термической эквивалентности химических превращений, или иначе — принцип начального и конечного состояний: если система простых или сложных тел, взятая в определенных условиях, претерпевает физические или химические превращения, способные привести ее к новому состоянию, не сопровождаясь при этом никаким внешним по отношению к системе механическим эффектом, количество выделенного или поглощенного этими превращениями тепла зависит только от начального и конечного состояний системы; количество тепла одно и то же, каковы бы ни были природа и порядок промежуточных состояний. В своих исследованиях Бертело подробно разрабатывает влияние на тепловой эффект превращений различных факторов, именно влияние агрегатного состояния веществ, участвующих в реакции, влияние внешней механической работы, производимой системой во время превращения и влияние температуры. Последнее, т. е. влияние температуры на тепловой эффект химических реакций, впервые было указано Кирхгоффом уже в 1858 г. На этом заканчивается теоретическое развитие применения закона сохранения энергии в Т. — Томсену и Бертело принадлежит также и заслуга разработки экспериментальной стороны Т. После отдельных экспериментальных исследований, произведенных в пятидесятых годах, Томсен начинает в 1869 г. обширнейшие, по строго систематическому плану, работы, результаты которых собраны в четырех томах, изданных в 1882—1886 гг. ("Thermochemische Untersuchungen"). В 1875 г. Бертело начинает свои исследования и ведет их без перерыва и по настоящее время; числовой материал работ Бертело и его многочисленных учеников публикуется в "Annales de chimie et de physique" и собирается в "Essai de mécanique chimique fondée sur la thermochimie", 1879, и в "Thermochimie. Données et lois numériques", 1897 г. Эти исследователи совершенствуют известные и разрабатывают новые калориметрические методы и методы термохимического исследования всевозможных реакций. Взаимная проверка исследователей дает высокую степень точности огромной массе собранного ими материала. При этом надо заметить, что данные Томсена, полученные все при 18°, имеют преимущество в смысле большой сравнимости перед данными Бертело, производившего свои определения в пределах температур между 10° и 20°.

Изучение теплового эффекта химических превращений поставило на очередь вопрос о том, какая из возможных для взятых тел реакций будет иметь место при данных условиях. Выше уже было указано, что Томсен в 1854г. пытался это сделать, говоря, что каждый простой или сложный чисто химический процесс сопровождается выделением тепла. На основании этого положения только экзотермическая реакция идет непосредственно, сама по себе, реакции же эндотермические могут быть воспроизведены лишь окольным путем. Этим же вопросом занялся и Бертело. Подходя к решению его постепенно в первых своих исследованиях по Т., он в 1873 г. окончательно сформулировал свой третий принцип Т., принцип максимальной работы: всякое химическое превращение, совершающееся без участия посторонней энергии, ведет к образованию тела или системы тел, выделяющих наибольшее количество тепла. Этот принцип Бертело кладет в основу химической механики, посвящая, между прочим, его применению второй том своего "Essai de mécanique chimique". Соображения, посредством которых Бертело вывел свой принцип максимальной работы, основаны на законе сохранения энергии. Это можно заключить из следующих его слов: "необходимость этого принципа видна из того, что система, выделившая наибольшее возможное количество тепла, не обладает сама по себе запасом энергии, необходимой для нового превращения. Всякое новое превращение требует затраты работы, не могущей быть произведенной без участия посторонней энергии. Наоборот, система, способная еще выделить тепло при новом превращении, заключает в себе энергию, необходимую для этого превращения безо всякой посторонней помощи". Согласуясь во многих случаях с фактами, принцип максимальной работы оказался неприменимым к целому ряду данных опыта. Уже Томсену пришлось встретиться с такими противоречиями: так, он нашел, что хлористый водород не реагирует с серебром и ртутью, хотя эти реакции должны выделять значительное количество тепла. В других случаях реакции идут с поглощением тепла. Дальнейшие исследования разных ученых указывали все большее и большее число случаев, когда принцип максимальной работы оказывался неприменимым. Все такие противоречия Бертело старался объяснить участием посторонней энергии: света, электричества в виде гальванического тока, тихого разряда или искры, энергии дезагрегации, развиваемой растворением. Работы Сент-Клэр-Девилля и его учеников над диссоциацией при высоких температурах, показавшие, что в этих условиях разлагаются прочнейшие химические соединения, образующиеся с выделением громадных количеств тепла, как, напр., вода и хлористый водород, заставили Бертело причислить к числу внешних энергий и тепло. Этим Бертело отнял у своего принципа его значение: если всякое химическое превращение, совершающееся без участия посторонней энергии, выделяет тепло, то, принимая во внимание, что участие тепла как посторонней энергии выражается поглощением тепла, — мы получим следующее выражение для частного случая применения принципа максимальной работы: всякое химическое превращение, идущее без поглощения тепла, выделяет тепло. Основная ошибка Бертело была та, что он положил в основание своего принципа максимальной работы первый закон термодинамики, закон сохранения энергии. На самом деле этот закон совершенно не касается вопроса о направлении протекающих в природе процессов; вопрос этот составляет содержание второго закона термодинамики. Так, в случае двух тел различной температуры, с помощью теплопроводности обменивающихся теплом, закон сохранения энергии требует только, чтобы количество тепла, отданное одним телом, было равно количеству тепла, принятому вторым; и только II закон указывает, что отдает тепло тело с высшей температурой, а принимает — тело с более низкой температурой. Направление процесса обусловливается изменениями не энергии, а энтропии системы. В то время, когда Бертело разрабатывал свой неверный принцип, появилась в анналах Либиха за 1873 г. статья Горстмана о теории диссоциации. В этой статье в первый раз II закон термодинамики был приложен к химическим явлениям. Выводы Горстмана следующие: при диссоциации равновесие наступает тогда, когда энтропия приняла наибольшую из возможных при данных превращениях величину. Вообще, говорит он, возможно только такое химическое превращение, при котором энтропия увеличивается. Эти положения не были изменены дальнейшими исследованиями. Разработка их повела к более детальному приложению II закона термодинамики к химическим явлениям, выяснению влияния различных факторов на направление химического превращения и к изучению химических равновесий, чем были положены основы современной химической механики. Классическими в этой области явились исследования Гиббса, "On the equilibrium of heterogenous substances" в "Transactions of Connecticut Academy" (т. III, 1875) и Гельмгольца, "Zur Thermodynamik chemischer Vorgänge" в "Sitzungsberichte der Berliner Akademie" (1882). Необходимо также указать имена Мутье, Робэна, Вант-Гоффа, Лешателье и Дюгема, внесших свою долю в разработку отдельных сюда относящихся вопросов.

Приложения I закона термодинамики. В предыдущем были указаны принципы, основанные на законе сохранения энергии и применявшиеся в Т. Здесь мы изложим их так, как они применяются в настоящее время — в крайне простом и сжатом виде. Закон сохранения энергии для случая превращения внутренней энергии в тепло и механическую работу выражается уравнением: dU = dQ + dr, где: dU — изменение внутренней энергии системы, dQ — выделенное или поглощенное системой тепло, a dr — внешняя, механическая работа, произведенная системой. Во всех случаях, когда в реакции не участвуют газы, внешняя работа dr может быть опущена благодаря ничтожной величине ее. Уравнение превращается в dU = dQ и после интегрирования получается: U1 — U2 = Q, где U1 — внутренняя энергия начального, а U2внутренняя энергия конечного состояния системы, Q — тепловой эффект превращения. В Т. принято считать величину Q положительной, когда превращение совершается с выделением тепла. В более наглядной форме: U1 = U2 + Q выражает, что внутренняя энергия тел до реакции равна внутренней энергии тел после реакции плюс выделенное системой тепло. Это есть простейшее выражение закона Гесса и первых двух принципов Бертело. Определение величины Q производится калориметрически, что описано подробно в статье Калориметрия (см.). Единицы тепла приняты в Т. следующие: 1) малая калория — количество тепла, требуемое для нагрева 1 грамма воды от 0° до 1°, она обозначается cal.; 2) большая калория, введенная Бертело и равная 1000 малым, обозначается Cal. В Германии по предложению Оствальда употребляются 3) новая калория Шюллера и Варта, равная количеству тепла, нужному для нагрева 1 грамма воды от 0° до 100°; она равна 100 малым калориям, соответствующим количеству тепла, необходимому для нагрева 1 грамма воды на 1° при температуре, близкой к 18°, т. е. температуре громадного большинства термохимических определений. Новая, или, как ее часто называют, средняя калория обозначается К; 4) наконец, в 1899 г. Оствальд в своем "Grundriss der allgemeinen Chemie" вводит калорию, основанную на абсолютной системе С. G. S. единиц, именно "джоуль", обозначаемый j; j = 0,2391 cal. = 107 эргов. 1 cal. = 4,183 j. Более удобна для практического применения единица, в 1000 раз большая: J = 239,1 cal. = 1010 эргов. Все термохимические определения относятся к грамм-молекулярным количествам веществ. Для выражения результатов термохимических определений предложены особые приемы. Наиболее употребительны томсеновский и оствальдовский. Томсен ставит химические формулы реагирующих веществ рядом, разделяя их запятыми и заключая все в скобки; знак равенства соединяет это выражение с тепловым эффектом реакции. Так (Н,Сl) = 22001 cal. — обозначает, что соединение 1 грамма водорода с 35,46 граммами хлора выделяет 22001 cal. Оствальдовское обозначение не столь сокращенно, зато представляет больше систематичности и удобства для расчетов. Он употребляет обыкновенно химическое равенство, прибавляя ко второй части тепловой эффект реакции; при этом химические формулы обозначают не только атомные количества, но и запас внутренней энергии соответствующих тел. Для разных агрегатных состояний употребляется различный шрифт: обыкновенный для жидкого, жирный для твердого и курсив для газообразного. Иногда вместо разных шрифтов употребляют разные скобки: формула жидкого вещества заключается в скобки — (), твердого — [], газообразного — {}. В случае, когда тела берутся при другой температуре, чем обычная в 18°, подле формулы в скобках ставится температура. Так, (Н2O)(0) = [Н2O](0) + 14,4 К обозначает, что 18 грамм воды, превращаясь при 0° в лед, выделяют 14,4 К. С оствальдовским выражением можно обращаться, как с алгебраическим уравнением, перенося члены из одной части в другую с переменой знака, складывая или вычитая почленно одни уравнения с другими. При всяких обозначениях в реакциях, идущих в растворах при разбавлениях, когда дальнейшая прибавка растворителя не вызывает заметного теплового эффекта, принято растворитель обозначать особым выражением: aq. для воды, alc. для алкоголя и т. д. Так, образование хлористого калия из едкого кали и хлористого водорода, причем все вещества взяты в растворах, пишется — по Томсену: (KOHaq, HClaq) = 13700 cal.; по Оствальду: KOHaq + HClaq = KClaq + Н2O + 137 К.

Влияние температуры на тепловой эффект выражается следующим образом: тепловой эффект реакции Qt2 при какой-нибудь температуре t2 равен тепловому эффекту Qt1, определенному при другой температуре t1, увеличенному на произведение разницы сумм молекулярных теплоемкостей веществ до и после реакции, помноженной на разницу температур. Если обозначить через с' теплоемкость, а через m' молекулярный вес каждого вещества, вступающего в реакцию, через с и m те же величины для отдельных продуктов реакции, вышеуказанное положение примет следующий вид:

Qt2 = Qt1 + (Σm'c' — Σmc)(t2t1).

В случае, если величины теплоемкостей меняются с температурой, то необходимо или брать средние теплоемкости между температурами t1 и t2, или, выражая теплоемкость функцией температуры, заменить каждый член mc(t2 — t1) соответствующим интегралом

Влияние внешней работы на тепловой эффект. Выше было указано, что, если в реакции не участвуют газообразные вещества, внешняя работа может не приниматься в расчет ввиду ее ничтожной величины. Если же при реакции выделяются или поглощаются газы, то необходимо ввести соответствующую поправку. В обычных условиях, когда реакция ведется при постоянном атмосферном давлении, зависимость между истинным тепловым эффектом реакции Q и наблюденным при постоянном давлении Qp выражается уравнением:

Q = Qp2(n' — n)T саl., где T — абсолютная температура реакции; n' и n — число грамм-молекул газа до и после реакции; 2 — константа R уравнения состояния газов pv = RT. Величина внешней работы не зависит от давления, если только во время реакции давление остается постоянным. В тех случаях, когда реакция ведется при постоянном объеме, как это имеет место в калориметрической бомбе Бертело, внешняя работа газа равна нулю и наблюдаемый тепловой эффект равен истинному.

Определения теплового эффекта косвенным путем. Очень часто по тем или иным причинам тепловой эффект реакции не может быть определен непосредственно. В таких случаях его вычисляют из тепловых эффектов, непосредственно определенных для нескольких реакций, подобранных таким образом, чтобы, если бы они были произведены последовательно, то в результате получилось бы то превращение веществ, тепловой эффект которого требуется определить. Для пояснения приведем пример. Теплота образования окиси углерода из элементов не может быть определена непосредственно; известны теплоты горения углерода в углекислоту и окиси углерода в углекислоту. Если сжечь сперва уголь в углекислоту, а затем разложить полученную углекислоту на СО и кислород, то, очевидно, результат этих двух реакций выразится: С + О = СО. Тепловой эффект последней реакции получим, вычтя из теплоты горения углерода в углекислоту теплоту горения окиси углерода в углекислоту, так как последняя имеет ту же величину, но с обратным знаком, как теплота разложения СО2 на кислород и СО. С помощью Оствальдовского обозначения такие расчеты производятся крайне просто. Написав, что при постоянном объеме:

С + 2O = СО2 + 97000 cal.

СО + О = СО2 + 68000 cal.

и вычтя почленно второе уравнение из первого, получим искомый результат: С + О = СО + 29000 cal. Для вычислений тепловых эффектов всевозможных реакций с помощью имеющихся уже термохимических данных пользуются расчетом по теплотам образования сложных веществ из элементов. Расчет производится на основании правила: тепловой эффект реакции равен разности суммы теплот образования продуктов реакции и суммы теплот образования веществ до реакции. Так, подписывая под веществами их теплоты образования, находим для реакции

тепловой эффект равным 239800 cal. Для целей таких расчетов в справочных книгах термохимические данные приводятся в виде теплот образования из элементов, причем для каждого вещества даются числа: для твердого, жидкого, газообразного и растворенного (в воде) состояний.

Теплоты растворения и разбавления. Теплота растворения определенного количества (грамм-молекулы) вещества зависит от количества взятого для растворения растворителя, иначе говоря, от концентрации образующегося раствора. При постепенном увеличении количества растворителя теплота растворения достигает некоторой величины, не изменяющейся при дальнейшем прибавлении растворителя. Эта предельная величина называется теплотой растворения при бесконечном разведении, иногда же, что хуже, просто теплотой растворения. Достигается этот предел для разных веществ при различных количествах растворителя; обыкновенно, чем больше величина теплоты растворения, тем дольше лежит предел. Так, для аммиака NH3, выделяющего при бесконечном разведении 88 K., предел уже достигнут, когда образовался раствор состава NH3·50Н2O, для хлористого водорода НСl, выделяющего 174 K., — предел лежит при образовании раствора HCl·200H2O, для серной кислоты H2SO4 при выделении 892 K. предел еще не достигнут при растворе Н24·800Н2O. В последнее время в химической механике стала употребляться иногда другая величина, теплота растворения до насыщения, соответствующая теплоте растворения вещества в таком количестве растворителя, чтобы образовался насыщенный раствор. Теплота разбавления раствора от большей концентрации к меньшей есть разность теплот растворения при меньшей и при большой концентрациях. Теплота концентрирования раствора есть величина, обратная теплоте разбавления, наблюдаемая при растворении в данном растворе новых количеств растворенного тела, что ведет к увеличению концентрации раствора.

Теплоты растворения газов. При растворении в жидкостях газы распадаются на две резко отличающиеся группы. Газы, следующие закону Генри, т. е. такие, растворимость которых увеличивается пропорционально давлению, дают при растворении столь незначительный тепловой эффект, что он не мог быть еще до сих пор определен. Газы, не следующие закону Генри, имеют значительные положительные величины теплот растворения, превышающие теплоты сжижения их. В следующей таблице приведены теплоты растворения в воде при бесконечном разведении Q некоторых газов и паров при температуре 15—20° и их теплоте сжижения q.

 

QK.

qK.

 

QK.

qK.

 

QK.

qK.

Cl2

30

HNO3

144

73

СН3—СО2H

76

73

Br2

83

72

SO2

77

62

СН3—СОН

89

60

НСl

174

Сl2O

94

СН3—СН2

124

98

HBr

200

СО2

58

61

(C2H5)2O

126

67

HJ

194

COCl2

580

CH3—CO2(C2H5)

140

109

H2S

47

COS

68

(C2O4)(C2H5)2

337

106

NH3

88

44

HCN

61

57

CHCl3

95

73

NO2

78

43

HCO2H

57

56

ССl3—СОН

199

80

Поглощение газов твердыми телами также сопровождается положительным тепловым эффектом. В случае пористых, обладающих большой поверхностью твердых тел, при значительном объеме поглощенного газа выделяются значительные количества тепла, в большинстве случаев превосходящие теплоты сжижения. Так, 100 г платиновой черни, поглощая 0,1 г водорода, выделяют 414 К. При поглощении углем более плотные сорта угля, поглощая меньше газа, чем менее плотные сорта, выделяют на одно и то же количество газа большие количества тепла. Первые порции поглощенных газов выделяют больше тепла, чем последние.

Газы

Выделенное тепло

при различных условиях

до насыщения

Теплота сжижения

NH3

49—88 К.

84 К.

44 К.

НС1

92—102

100

HBr

155

HJ

220

SO2

10—110

108

56

СО2

66—78

70

61

N2O

72—76

74

44

Теплоты растворения жидкостей друг в друге имеют обыкновенно положительные величины. В случае растворения в воде органических веществ тепловой эффект бывает незначителен; сильные неорганические кислоты, наоборот, дают гораздо большие величины.

В следующей таблице приведены некоторые относящиеся сюда данные для теплот растворения при бесконечном разведении.

 

QK

CH3—OH

20

C2H5—OH

25

C3H7—OH н.

31

C3H7—OH изо.

35

C4Н9—ОН изо.

29

С5H11—ОН изо.

28

C3H5(OH)3

15

(CH3)2CO

25

СН2=СН—СН2—ОН

21

C2H5—COH

40

CH3—COH

36

ССl3—СОН

119

(C2H5)2Ο

59

ΝΟ3(C2Η5)

10

СН3—СО2(C2Н5)

31

2O4)(C2H5)2

31

НСО2H

1

CH3—CO2H

4

C3H7—CO2H

10

С4H9—СО2H

8

HCN

4

HNO3

72

H2SO4

89

Для азотной и серной кислот Томсен дал эмпирические формулы для теплот растворения

(Н2SO4,2O) = [n/(n + 1,798)]178,6 К.; формула годна для n от 0 до 20.

(HNO3,2O) = [n/(n + 1,737)]89,74 К.;

формула годна для n от 0 до 5.

Теплоты разбавления неорганических сильных кислот уменьшаются по мере увеличения содержания воды в разбавляемом растворе. Для азотной кислоты теплота разбавления, будучи сперва положительной, уменьшаясь, меняет знак и становится отрицательной, т. е. разведение слабых растворов HNO3 идет с поглощением тепла. Для теплот разбавления растворов галоидоводородных кислот имеются эмпирические формулы:

(НСlnН2O, aq) = 119,8/n К.

(НВrnН2O, aq) = [(120,6/n) — 2] К. до n = 40;

при n > 40, Q = 120,6/n К.

(HJnН2O, aq) = [(1174/n) — 5] К. до п = 20;

при n > 20, Q = 19,57/n К.

Крайне своеобразно изменение теплот растворения этилового алкоголя в воде с повышением температуры. Теплоты растворения грамм-молекулы C2H5OH в таких количествах воды, чтобы образовался раствор с содержанием р % алкоголя, следующие:

р %.

Q.K.

p %.

Q.K

90

0,787

30

14,71

80

1,435

20

20,22

60

4,18

10

24,55

40

10,32

 

 

При повышении температуры теплоты растворения понижаются пропорционально их величинам так, что при температурах кипения спирто-водных растворов теплоты образования этих последних из жидких воды и алкоголя становятся равными нулю.

Теплота растворения твердых тел. Наиболее важным фактором, влияющим здесь на величину теплового эффекта, является способность растворенного вещества образовать соединения с растворителем, в случае растворения в воде — способность образовать кристаллогидраты. Вещества, не образующие кристаллогидратов, стойких при обыкновенной температуре, при которой производится определение теплоты их растворения, растворяясь в воде, почти без исключения поглощают тепло. Как примеры можно привести:

(KCl, aq)

= —44,4 К.

(NaCl, aq)

= —11,8 К.

(KNO3, aq)

= —85,2 К.

(K2SO4, aq)

= —31 К.

[(NH4)2SO4, aq]

= —12 К.

(KClO3, aq)

= —100 К.

(NaClO3, aq)

= —56 К.

(KClO4, aq)

= —121 К.

(KMnO4, aq)

= —104 К.

Сюда же относится целый ряд органических соединений.

Соединения, образующие кристаллогидраты, будучи в безводном состоянии, в большинстве случаев выделяют тепло. Растворение соответствующего безводному веществу кристаллогидрата сопровождается всегда меньшим выделением тепла, очень часто даже — поглощением. Теплота растворения для веществ, способных образовать несколько кристаллогидратов, тем меньше, чем больше содержание воды в растворяемом кристаллогидрате. Ряд нижеследующих примеров наглядно поясняет эти положения:

(KHO, aq)

= 124,6 К.

(KНО·H2O, аq)

= 36 К.

(NaНО·2H2O, аq)

= —0,3 К.

(NaHO, aq)

= 97,8 К.

(NaHO·H2O, aq)

= 65 К.

(Ba(OH)2, aq)

= 102 К.

(Ва(OH)2·9H2O, аq)

= —142 К.

(Sr(ОН)2, aq)

= 96 К.

(Sr(ОН)2·9H2O, aq)

= 150 К.

(NaBr, aq)

= —2 К.

(NaBr·2H2O, aq)

= —47 К.

(CaCl2, aq)

= 174,1 К.

(СаСl2·6H2O, aq)

= 43,4 К.

(MgSO4, aq)

= 202,8 К.

(MgSO4·7H2O, aq)

= —38 К.

(Sr(NO3)2, aq)

= —46 К.

(Sr(NO3)2·5H2O, aq)

= —122 К.

(Na(C2H3O2), aq)

= 42 К.

(Na(C2H3O2)·6H2O, аq)

= —96 К.

(Na2SO4, aq)

= 4,6 К.

(Na2SO4·H2O, aq)

= —19 К.

(Na2SO4·10H2O, aq)

= —187,6 К.

(MnSO4, aq)

= 137,9 К.

(MnSO4·H2O, aq)

= 77,3 К.

(MnSO4·4H2O, aq)

= 20 К.

(МnSО4·5H2O, аq)

= —0,4 К.

(Na2CrO4, aq)

= 22 К.

(Na2CrO4·4H2O, aq)

= —76 К.

(Na2CrO4·10H2O, aq)

= —158 К.

(Na2HPO4, aq)

= 56 К.

(Na2HPO4·2H2O, аq)

= —4 К.

(Na2HPO4·7H2O, aq)

= —110 К.

(Na2HPO4·12H2O, aq)

= —228 К.

(Na2CO3, aq)

= 56,4 К.

(Na2CO3·H2O, aq)

= 25,1 К.

(Na2CO3·10H2O, aq)

= —161,6 К.

(Zn(C2H3O2)2, aq)

= 98 К.

(Zn(C2H3O2)2·H2O, aq)

= 70 К.

(Zn(C2H3O2)2·2H2O, aq)

= 42 К.

Разность теплот растворения безводного вещества и его кристаллогидрата равна теплоте образования кристаллогидрата из безводного вещества и жидкой воды. Такие теплоты образования кристаллогидратов всегда положительны. Кристаллогидраты, содержащие несколько частиц воды, дают для отдельных частиц Н2O различные тепловые эффекты. Как показали подробные по этому вопросу исследования Томсена, лишь в редких случаях все частицы Н2O кристаллогидрата присоединяются с одинаковым выделением тепла для каждой. Такой случай представляет, напр., пирофосфорная соль натрия Na4P2O7·12H2O: каждая частица воды присоединяется с выделением 23,5 К. В случае неравенства тепловых эффектов присоединения отдельных частиц воды, наблюдаются следующие случаи. Кристаллогидраты с четным числом Н2O: 1) присоединение молекул воды происходит попарно с одинаковым развитием тепла для каждой молекулы в паре. Например, выделение тепла в К.

 

Na2PtCl6

K2Mg(SO4)2

K2Zn(SSO4)2

K2Сu(SО4)2

K2Mn(SO4)2

I. Молекула воды

43,2

49,3

37,3

53,0

46,5

II. Молекулы воды

III. Молекулы воды

25,4

29,5

27,3

29,9

17,6

IV. Молекулы воды

V. Молекул воды

27,3

24,3

34,5

31,8

VI. Молекул воды

Сюда же относятся такие случаи, как обыкн. фосфорно-натриевая соль, Na2HPO4·12H2O, для которой первым двум молекулам соответствует выделение по 30,2 К., а каждой из десяти остальных — по 22,4 К. 2) Первая и вторая молекулы присоединяются с различным тепловым эффектом, остальные попарно, как в предыдущем случае:

 

SrCl2

Na2CO3

Na2SO4

I.

52,6

33,8

23,6

II.

38,0

22,3

18,7

III.

24,6

21,3

IV.

V.

23,3

20,8

VI.

VII.

21,2

VIII.

IX.

17,6

X.

3) Неправильная группировка молекул воды.

 

SrBr2

CaCl2

BaCl2

MgCl2

I.

61,5

Сумма 74,4

31,71

Сумма 209,4

II.

38,0

38,3

IIΙ.

31,0

Сумма 143,1

IV.

43,7

V.

31,6

VI.

40,0

32,9

Для кристаллогидратов с нечетным числом частиц воды правильностей не наблюдается:

 

MgSO4

MnSO4

ZnSO4

CuSO4

I.

69,8

59,9

84,8

64,6

II.

23,0

16,0

23,5

32,5

III.

34,0

19,8

IV.

17,5

21,8

V.

21,7

22,0

21,8

34,1

VI.

VII.

36,6

34,2

Теплоты разбавления растворов твердых тел. При прибавлении к одному и тому же раствору все больших и больших количеств растворителя, тепловой эффект в громадном большинстве случаев приближается асимптотически к некоторой предельной величине, как это видно на следующих примерах:

(ZnSO4·2OH2O, mH2O):

пpи m = 30 + 3,2 К.

80 + 3,7 К.

180 + 3,9 К.

(Na2SO4.5OH2O, mH2O):

при m = 50 — 6,7 К.

150 — 11,3 К.

350 — 13,8 К.

750 — 14,8 К.

Для едкого натра наблюдается иное, весьма странное отношение: теплота разбавления растет до некоторого максимума, после которого при дальнейшем разведении наблюдается изменение ее в обратную сторону, падение ее. Это видно из следующей таблицы Томсена:

(NaOH·nН2O, mН2O) =

 

n + m

5

7

9

20

25

50

100

200

n = 3

21,3 К.

28,9 К.

30,1 К.

32,8 К.

32,6 К.

31,1 К.

30,0 К.

29,4 К.

5

— "

7,6 "

9,6 "

11,5 "

11,3 "

9,8 "

8,7 "

8,1 "

7

— "

— "

2,0 "

3,9 "

3,7 "

2,2 "

1,1 "

0,5 "

9

— "

— "

— "

1,9 "

1,7 "

0,2 "

— 0,9 "

— 1,5 "

20

— "

— "

— "

— "

— 0,2 "

— 1,7 "

— 2,8 "

— 3,4 "

25

— "

— "

— "

— "

— "

— 1,5 "

— 2,6 "

— 3,2 "

50

— "

— "

— "

— "

— "

— "

— 1,1 "

— 1,7 "

100

— "

— "

— "

— "

— "

— "

— "

— 0,6 "

Максимум находится около раствора NaOH·20H2O. Теплота разбавления растворов, содержащих менее 20Н2O, положительна, для растворов с 20 и более частицами воды — отрицательна.

Теплота осаждения вещества из раствора равна теплоте растворения, но с обратным знаком. При этом должно быть выполнено условие, чтобы выделяющееся тело было химически и физически тождественно с первоначально растворенным. В противном случае эти две величины будут разниться одна от другой на величину теплового эффекта превращения одного видоизменения, скажем, растворяемого, в другое, осаждаемое. Как с самостоятельной величиной приходится иметь дело с теплотой осаждения в случае труднорастворимых веществ, когда теплота растворения не может быть определена вследствие ничтожной их растворимости. В таких случаях теплотой осаждения называют тепловой эффект, сопровождающий образование осадка, напр., при двойных соляных разложениях. Часто осадки тотчас после осаждения претерпевают изменения, сопровождающиеся тепловым эффектом и тем обусловливающие разные величины теплот осаждения: тотчас после осаждения и после того, как осадок принял окончательную, более стойкую форму. Так, Бертело нашел, что при смешении растворов SrCl2 и Na2O3 выделяется аморфный осадок SrCO3 с поглощением 8 К.; тотчас после осаждения осадок изменяет свое сложение, из аморфного переходит в кристаллический, результатом чего является вместо поглощения 8 К. выделение 11,2 К. При осаждении йодистого серебра из разведенного раствора AgNO3 pacтвором KJ выделяется 231 К.; через 3—4 минуты тепловой эффект возрастает до 264 К. и затем более не изменяется. Прибавка 33 К. есть результат изменения первоначально образовавшегося осадка. Исследования Томсена показали, что для аналогичных соединений теплота осаждения увеличивается с уменьшением растворимости. Так, для галоидных соединений закиси таллия и окисей свинца и серебра растворимость уменьшается при переходе от хлористых соединений к йодистым, а теплоты осаждения имеют следующие величины:

ТlСl

+ 101,0 К.

ТlВr

+ 137,5 К.

TlJ

+ 178,5 К.

РbСl2

+ 68,0 К.

РbВr2

+ 100,4 К.

PbJ2

+ 164,4 К.

AgCl

+ 158,5 К.

AgBr

+ 201,0 К.

AgJ

+ 264,2 К.

Теплоты аллотропических и полиморфных превращений. Переходы простого вещества из одного аллотропического видоизменения в другое, или сложного вещества в твердом состоянии из аморфного в кристаллическое, или из одной кристаллической формы в другую сопровождаются большим или меньшим тепловым эффектом в зависимости от различных запасов внутренней энергии, соответствующих различным видоизменениям одного и того же вещества. Следующая таблица дает имеющиеся относительно этого предмета числовые данные, найденные главным образом Бертело:

Простые тела

 

Превращение

Тепловой эффект в К.

Кислород в озон 3О = О3

—296

Сера ромбическая в призматическую

—1,5

Сера ромбическая в аморфную, нерастворимую в CS2

0 при 18°; <0 при 112°

Сера ромбическая в аморфную, растворимую в CS2

—1,6

Сера ромбическая в мягкую

—8 (непостоянное число)

Селен металлический в аморфный

—57

Теллур кристаллический в аморфный

+242

Фосфор белый в красный

От +207 до —10, смотря по видоизменениям красного фосфора.

Мышьяк кристаллический в аморфные видоизменения

Ок. —10

Кремний кристаллический в аморфный

—69

Углерод: алмаз в графит

—5

Углерод: алмаз в уголь (древесный)

—33,4

Углерод: графит в уголь (древесный)

—28,4

Марганец из амальгамы в сплавленный

+35

Марганец из амальгамы, нагретый до красного каления в сплавленный

+31

Сложные тела.

 

As2O3 кристаллический в стекловидный

—12

As2O3 кристаллический в непрозрачный

+12

Sb2O3 призматическая или аморфная в октаэдрическую

+12

Sb2S3 красная, осажденная в черную, кристаллическую

0

СаСО3 аморфный в изв. шпат

+14

СаСО3 аморфный в аррагонит

+17

Са3(РО4)2 желатинообразный в другие видоизменения

от 0 до —56

Sr3(PO4)2 желатинообразный в другие видоизменения

от 0 до —38

SrCO3 аморфный в кристаллический

+11

3(РО4)2 аморфный в кристаллический

+174

МnСО3 аморфный в кристаллический

+16

SeMn аморфный в кристаллический

—8

SeFe аморфный в кристаллический

+8

SeCo аморфный в кристаллический

—40

SeNi аморфный в кристаллический

—48

SeZn аморфный в кристаллический

—7

SeTl аморфный в кристаллический

—61

SeCd аморфный в кристаллический

—94

SePb аморфный в кристаллический

+27

CuO при низкой температуре в прокаленную

+20

HgO желтая в красную 0

0

HgJ2 желтая в красную

+30

HgCl2 сплавленная в кристаллическую

+8

HgBr2 сплавленная в кристаллическую

+6

HgCl2·HgJ2 свежесплавленная в устойчивую форму

+64

HgS черная в киноварь

+3

AgBr осажденная в конечную устойчивую форму

+34

AgJ осажденная в конечную устойчивую форму

+56

Ag2CO2 осажденная в конечную устойчивую форму

> +35

PbCO3 осажденная в конечную устойчивую форму

> +50

Теплоты образования. Выше было показано, что основной закон Т. выражается уравнением U1 = U2 + Q, где U есть внутренняя энергия. Весь запас внутренней энергии никогда не может быть определен сполна: мы можем определить только разность внутренних энергий системы в двух различных состояниях ее. Для того, чтобы возможно было численно выразить величину внутренней энергии системы в данном состоянии, принимают условно какое-либо из состояний системы за начальное (напр., для газов при 0° и 760 мм давления), и тогда числом выражается, насколько больше или меньше запас внутренней энергии системы в данном состоянии сравнительно с начальным. В Т. за такое начальное состояние принимается состояние элементов в виде простых тел при температуре, при которой совершается реакция. Тогда тепловой эффект реакции, соответствующий теплоте образования сложного вещества, равен разности внутренних энергий простых тел, вступающих в реакцию, и сложного вещества, при реакции образовавшегося. Так, уравнение:

Рb + 2J = PbJ2 + 398 К.

обозначает, что внутренняя энергия РbJ2 на 398 К. меньше суммы внутренних энергий Pb и 2J. Таково термодинамическое значение теплот образовании.

Теплоты образования неорганических соединений. Лишь в редких случаях теплоты образования неорганических соединений могут быть определены непосредственно; в громадном большинстве они определены косвенным путем с помощью более или менее сложной системы реакций. В следующих таблицах приведены формулы и теплоты образования главнейших неорганических соединений. Все они соответствуют температуре 18°. Это температура определений Томсена, числам которого дано преимущество перед числами других исследователей. Данные других авторов соответственно перечислены. Даны величины истинных тепловых эффектов, т. е. к наблюденным уже присчитана величина внешней работы. Единица тепла — средняя калория К. Aq при формуле вещества обозначает, что тепловой эффект соответствует теплоте образования соединения в растворе из элементов и большого количества воды: напр. HClOЗAq + 240К. отвечает реакции: Н+Сl+3О+Aq = ΗClΟ3Aq+240К.

Кислород.

 

О3

— 296 по Бертело;

O3

— 362 пo Вaн дep Мульдену; которое число более достоверно — еще неизвестно.

Водород.

 

Н2O

+ 676

Н2O

+ 577 при 100°, вода в виде пара.

H2O2

+ 445

Хлор.

 

HCl

+ 220

Cl2O

— 178

HOClAq

+ 300

HClO3Aq

+ 240

НСlO4Аq

+ 386

НСlО4

+ 183

Бром.

 

НВr

+ 84

HBrOAq

+ 261

HBrO3Aq

+ 123

Йод.

 

HJ

— 61

HJO3SAq

+ 557

J2O5

+ 453

HJO4Aq

+ 476

JCl

+ 58

JCl3

+ 215

Фтор.

 

НF

+ 386

Сера.

 

Н2S

+ 27

SO2

+ 711

SO3

+ 1033

H2SO4

+ 1930

H2S2O8Aq

+ 2567

H2S2O3Aq

+ 1373

S2Cl2

+ 143

S2Br2

+ 10

SO2Cl2

+ 898

SOCl2

+ 498

S2O5Cl2

+ 1927

Селен.

 

H2Se

— 254

SeO2

+ 572

H2SeO4Aq

+ 1452

Se2Cl2

+ 222

SeCl4

+ 462

Теллур.

 

H2Te

— 350

H2TeO3

+ 1449

H2TeO4Aq

+ 985

TeCl4

+ 774

Азот.

 

NH3

+ 120

N2O

— 180

H2N2O2Aq

— 574

HNO2Aq

+ 308

HNO3

+ 416

N2O5

+ 131

NO2

— 20,5

N2O4

— 39

NO

— 216

NH3O

+ 243

N2H4

— 17

N2H5.OHAq

+ 561

HN3Aq

— 621

Фосфор.

 

Р2O5

+ 3600

H3PO4Aq

+ 3056

PH3

+ 43

Ρ2H

+ 88

ΡΗ4J

+ 222

PCl3

+ 755

PCl5

+ 1050

POCl3

+ 1460

РВr3

+ 448

POBr3

+ 1056

PJ2

+ 99

PJ3

+ 109

Мышьяк.

 

As2O5

+ 2194

H3AsO4Aq

+ 2141

As2O3

+ 1547

AsH3

— 441

AsCl3

+ 715

AsBr3

+ 449

AsJ3

+ 127

Сурьма.

 

Sb2O3

+ 1660

H3SbO4

+ 2158

SbH3

— 818

SbCl3

+ 914

SbOCl

+ 897

SbCl5

+ 1049

SbBr3

+ 649

Sb2S3 (осажд.)

+ 351

Бор.

 

В2O3

+ 3172

Н3BO3

+ 2660

ВСl3

+ 1040

Углерод (исходным веществом взят алмаз).

 

СО2

+ 943

СО

+ 263

СН4

+ 187

СОСl2

+ 529

CCl4

+ 532

COS

+ 341

CS2

— 223

Кремний.

 

SiO2Aq

+ 1779

Кварц

+ 2192

Калий.

 

KОН

+ 1032

KСl

+ 1056

KClO3

+ 950

KСlО4

+ 1131

KBr

+ 953

KBrO3

+ 841

KJ

+ 801

KJO3

+ 1245

KF

+ 1095

K2S

+ 1012

KHS

+ 623

K2SO4

+ 3446

KHSO4

+ 2775

KNO3

+ 1195

K2CO3

+ 2784

KНСО3

+ 2329

Натрий.

 

Na2O

+ 1002

NaOH

+ 1019

NaCl

+ 976

NaBr

+ 858

NaJ

+ 691

Na2S

+ 870

Na2SO4Aq

+ 3290

NaNO3

+ 3113

NaH2PO4Aq

+ 3638

Na2HPO4Aq

+ 4195

Na3PO4Aq

+ 4698

Na2HPO4

+ 4139

Na2CO3

+ 2699

NaHCO3

+ 2270

Аммоний.

 

NH4Cl

+ 758

NH4Br

+ 654

NH4J

+ 458

(NH4)2SO4

+ 2822

NH4NO3

+ 880

NH4HO2

+ 649

Литий.

 

LiCl

+ 938

Li2SO4

+ 3342

LiNO3

+ 1116

Барий.

 

BaO

+ 1242

Ba(OH)2

+ 2149

BaO2

+ 1416

BaCl2

+ 1947

BaBr2

+ 1700

BaS

+ 983

BaSO4

+ 3381

Ba(NO3)2

+ 2262

BaCO3

+ 2805

Стронций.

 

SrO

+ 1284

Sr(OH)2

+ 2145

SrCl2

+ 1846

SrBr2

+ 1577

SrS

+ 974

Sr(NO3)2

+ 2198

SrCO3

+ 2775

Кальций.

 

СаО

+ 1310

Са(ОН)2

+ 2149

CaCl2

+ 1698

СаВr2

+ 1409

СaJ2

+ 1073

CaS

+ 896

CaSO4

+ 3184

Ca(NO3)2

+ 2026

CaCO3

+ 2677

Магний.

 

MgO

+ 1460

Mg(OH)2

+ 2173

MgCl2

+ 1510

MgS

+ 776

MgSO4

+ 3023

Алюминий.

 

Al(OH)3

+ 2970

AlCl3

+ 1610

AlBr3

+ 1197

AlJ3

+ 704

Al2S3

+ 1224

Марганец.

 

Mn(OH)2

+ 1624

MnCl2

+ 1120

MnSO4

+ 2499

MnCO3

+ 2108

KMnO4

+ 1952

Железо.

 

Fе(ОН)2

+ 1359

Fe(OH)3

+ 1970

3O4

+ 2647

FeCl2

+ 821

FeCl3

+ 961

Кобальт.

 

Со(ОН)2

+ 1310

CoCl2

+ 765

Никель.

 

Ni(ОН)2

+ 1284

NiСl2

+ 745

Цинк.

 

ZnO

+ 853

Zn(OH)2

+ 1503

ZnCl2

+ 972

ZnBr2

+ 760

ZnJ2

+ 492

ZnSO4

+ 2300

Кадмий.

 

Cd(OH)2

+ 1333

CdCl2

+ 932

CdBr2

+ 752

CdJ2

+ 488

CdCO3

+ 1792

Медь.

 

CuO

+ 372

CuCl2

+ 516

CuBr2

+ 326

CuSO4

+ 1826

Сu2O

+ 408

CuCl

+ 329

CuBr

+ 250

CuJ

+ 163

CuS

+ 183

Ртуть.

 

HgO (желтая)

+ 201

HgCl2

+ 533

HgBr2

+ 405

HgJ2

+ 242

HgS (осажден.)

+ 48

Hg2O

+ 220

HgCl

+ 314

HgBr

+ 243

HgJ

+ 141

Серебро.

 

Ag2O

+ 59

AgCl

+ 294

AgBr

+ 227

AgJ

+ 138

Ag2S

+ 33

Ag2SO4

+ 1673

AgNO3

+ 287

Ag2O3

+ 1202

Таллий.

 

Тl2О

+ 423

ТlOН

+ 570

TlBr

+ 413

TlJ

+ 302

TlS

+ 197

Tl(OH)3

+ 1446

Свинец.

 

PbO

+ 503

PbO2

+ 634

PbCl2

+ 828

PbBr2

+ 645

PbJ2

+ 398

PbS

+ 183

PbSO4

+ 2162

Pb(NO3)2

+ 1055

PbCO3

+ 1669

Висмут.

 

Βi(ΟΗ)3

+ 1705

BiCl3

+ 906

BiOCl

+ 882

Олово.

 

SnO

+ 660

SnCl2

+ 808

SnO2

+ 1356

SnCl4

+ 1273

Золото.

 

Аu(ОН)3

+ 948

AuCl3

+ 228

AuCl

+ 58

AuBr

— 1

AuJ

— 55

Платина.

 

PtCl4

+ 598

H2PtCl6Aq

+ 1632

Pt(OH)2

+ 855

Палладий.

 

Pd(OH)4

+ 1656

Pd(OH)2

+ 903

PdJ2

+ 183

Теплоты образования органических соединений. Для всех органических соединений существует общий метод определения теплот образования из элементов посредством теплот горения. Теплоты горения до полного сгорания в углекислоту, воду и т. п. определяются в специальных приборах (см. ст. Калориметрия). Теплота образования равна разности теплот горения элементов и соединения. Так, напр., теплота горения муравьиной кислоты в газообразном состоянии равна 684 К., водорода 683 К. и алмаза 943 К. Написав это в виде уравнений:

2Н + О = Н2O + 683 К.

С + О2 = СО2 + 943 К.

Н2CO3 + О = СO2 + Н2O + 624 К.

и вычтя третье уравнение из суммы первых двух, получим:

С + 2Н + 2O = H2CO2 + 932 К.

теплоту образования муравьиной кислоты в газообразном состоянии при постоянном давлении. Так как здесь все время приходится иметь дело с газами, то необходимо обращать особое внимание на величину внешней работы. Соответствующие поправки вводятся так, как это было указано выше. В следующей таблице даны теплоты образования при постоянном объеме, выраженные в К., главнейших представителей различных классов органических соединений. Взяты числа Бертело, Лугинина и Штомана, отнесенные к теплоте горения углерода в виде алмаза. Числа Томсена для теплот образования органических соединений не заслуживают доверия, вследствие несовершенства примененных им методов.

Углеводороды жирного ряда.

 

Метан СH4

+ 187

Этан C2H6

+ 233

Пропан C3H8

+ 305

Гексан н. C6H14

+ 558

Этилен С2H4

— 146

Пропилен С3H6

— 94

Триметилен C3H6

— 171

Ацетилен C2H2

— 581

Аллилен С3H4

— 526

Диметилдиацетилен С6H6

— 773

Углеводороды ароматического и терпенного ряда.

 

Бензол C6H6

— 85

Толуол C7O8

+ 2

м. Ксилол C8H10

+ 128

о. Ксилол C8H10

+ 127

п. Ксилол C8H10

+ 127

Дифенил С12Н10

— 198

Дибензил С14Н14

— 123

Дифенилметан С13Н12

— 197

Трифенилметан С19Н16

— 424

Трифенилбензол С24Н18

— 613

Стирол C8H8

— 175

Стильбен С14Н12

— 357

Толан С14Н10

— 789

Нафталин С10Н18

— 244

Антрацен С14Н10

— 333

Фенантрен С14Н10

— 325

Теребентен С10Н16

+ 113

Камфен С10Н16

+ 228

Терекамфен С10Н16

+ 252

Борнеокамфен С10Н16

+ 216

Одноатомные спирты.

 

Метиловый СН4O

+ 614

Этиловый C2H6O

+ 693

Пропиловый C3H8O

+ 777

Изопропиловый C3H8O

+ 797

Изобутиловый С4H10О

+ 843

Триметилкарбинол С4H10О

+ 882

Аллиловый C3H6O

+ 463

Бензойный С7H8O

+ 392

Дифенилкарбинол С13Н12О

+ 200

Трифенилкарбинол С19Н18О

— 38

Многоатомные спирты.

 

Этиленгликол C2H6O

+ 1117

Пропиленгликол C2H8O

+ 1268

Изопропиленгликол С3H8O2

+ 1218

Глицерин С3H8O3

+ 1655

Эритрит С4Н10О4

+ 2190

Маннит C6H14O6

+ 3301

Дульцит C6H14O6

+ 3357

Фенолы.

 

фенол С6H6О

+ 361

о. Крезол C7H8O

+ 542

м. Крезол C7H8O

+ 530

п. Крезол C7H8O

+ 536

Резорцин C6H6O2

+ 876

Гидрохинон С6H6O2

+ 877

Пирокатехин C6H6O2

+ 858

Пирогаллол C6H6O3

+ 1545

Флороглюцин С6H6O3

+ 1533

Простые эфиры.

 

Окись этилена С2H4O

+ 238

Метиловый эфир C2H6O

+ 508

Этиловый эфир C4H10O

+ 694

Фенилметиловый эфир C7H8O

+ 327

Фенилэтиловый эфир C8H10O

+ 398

Альдегиды.

 

Уксусный альд. (пар) C2H4O

+ 505

Паральдегид C6H12O3

+ 1648

Метальдегид C6H12O3

+ 1722

Валериановый альд. С5H10О

— 728

Кротоновый альд. C4H6O

+ 407

Бензойный альд. C7H6O

+ 233

Коричный альд. C9H8O

+ 91

Кетоны.

 

Ацетон C3H6O

+ 654

Диэтилкетон C5H10Ο

+ 781

Дипропилкетон С7H14O

+ 872

Диизопропилкетон С7H14O

+ 953

Ацетофенон C8H8O

+ 266

Бензофенон С13Н10О

+ 94

Карвон С10Н14О

+ 483

Хинон C6H4O2

+ 474

Кислоты жирного ряда.

 

Муравьиная СН2O2

+ 1005

Уксусная C2H4O2

+ 1166

Гликоловая С2H4O3

+ 1588

Пропионовая СЗН6O2

+ 1221

Кротоновая C4H6O2

+ 1050

Масляная C4H8O2

+ 1293

Изомасляная C4H8O2

+ 1342

Оксиизомасляная С4H8O3

+ 1342

Валериановая C5H10O2

+ 1383

Пальмитиновая С16Н32О2

+ 2461

Стеариновая С18Н36О2

+ 2562

Олеиновая С18Н34О2

+ 1830

Щавелевая C2H2O4

+ 2056

Малоновая С3H4O4

+ 2128

Янтарная C4H6O4

+ 2272

Фумаровая C4H4O4

+ 1957

Малеиновая С4H4O

+ 1864

Винная C4H6O6

+ 3213

Лимонная C6H8O7

+ 3651

Кислоты ароматического ряда.

 

Бензойная C7H6O2

+ 934

Салициловая C7H6O3

+ 1300

Фенилуксусная C8H8O2

+ 950

Коричная C9H8O2

+ 797

α-нафтойная C11H8O2

+ 774

β-нафтойная C11H8O2

+ 816

Фталевая о- C8H6O4

+ 1861

Изофталевая м- C8H6O4

+ 1902

Терефталевая п- C8H6O4

+ 1881

Дигидрофталевая C8H8O4

+ 1849

Δ 1. 4-дигидротерефталевая C8H8O4

+ 1919

Δ 1. 5-дигидротерефталевая C8H8O4

+ 1853

Δ 2. 5-дигидротерефталевая C8H8O4

+ 1826

Δ 1-тетрагидротерефталевая C8H10O4

+ 2142

Δ 2-тетрагидротерефталевая C8H10O4

+ 2154

cis-гексагидротерефталевая C8H12O4

+ 2374

trans-гексагидротерефталевая C8H12O4

+ 2365

Меллитовая C12H6O12

+ 5468

Камфарная правая C10H16O4

+ 2414

Камфарная левая C10H16O4

+ 2462

Камфарная недеятельная C10H16O4

+ 2385

Изокамфорная C10H16O4

+ 2411

Ангидриды кислот.

 

Янтарный C4H4O3

+ 1431

Малеиновый C4H2O3

+ 1103

Пропионовый C6H10O3

+ 1619

Бензойный C14H10O3

+ 1048

Фталевый C8H4O3

+ 1069

Камфарный C10H14O3

+ 1706

Сложные эфиры.

 

Метилмуравьинокислый C2H4O2

+ 942

Метилбензойнокислый C8H8O2

+ 840

Метил-β-нафтойнокислый C12H10O2

+ 706

Диметилуглекислый C3H6O3

+ 1493

Диметилщавелекислый C4H6O4

+ 1809

Этилмуравьинокислый C3H6O2

+ 1084

Этилбензойнокислый C9H10O2

+ 917

Диэтилуглекислый C5H10O3

+ 1728

Диэтилщавелевокислый C6H10O4

+ 1928

Диэтилмалоновокислый C7H12O4

+ 2114

Диэтилянтарнокислый C8H14O4

+ 2273

Триэтиллимоннокислый C12H20O7

+ 3584

Аллилуксуснокислый C5H8O2

+ 902

Бензойнокислый пропил C10H12O2

+ 990

Бензойнокислый изобутил C11H14O2

+ 1050

Бензойнокислый амил C12H16O2

+ 1100

Бензойнокислый фенил C13H10O2

+ 618

Амины.

 

Метиламин СН5N

+ 96

Диметиламин С2Н7N

+ 35

Триметиламин С3Н9N

+ 149

Этиламин С2Н7N

+ 198

Диэтиламин С4Н11N

+ 386

Триэтиламин С6Н15N

+ 432

Бензиламин С7Н9N

— 1

Анилин С6Н7N

— 130

о-Толуидин С7Н9N

+ 38

м-Толуидин

+ 29

п-Толуидин

+ 97

Метиланилин С7Н9N

—55

Диметиланилин С8Н11N

—115

Азо- и нитросоединения.

 

Фенилгидразин С6Н8N2

+ 337

Азобензол С12Н10N2

— 834

Азоксибензол С12Н10N2O

— 576

Гидразобензол C12H12N2

— 576

Азотнокислый диaзoбeнзoл C6H5N3O3

— 474

о-Динитробензол C6H4N2O4

— 15

м-Динитробензол

+ 50

п-Динитробензол

+ 66

1. 3. 5-Тринитробензол C6H3N3O6

+ 37

1. 2. 4- Тринитробензол

— 110

Амиды и амидокислоты.

 

Ацетамид C2H5NO

+ 724

Пропионамид C3H7NO

+ 875

Бензамид C7H7NO

+ 472

Ацетанилид C8H9NO

+ 457

Бензанилид C13H11NO

+ 178

Мочевина CH4N2O

+ 805

Гликокол C2H5NO2

+ 1256

Аланин C3H7NO2

+ 1343

Саркозин C3H7NO2

+ 1223

Аллантоин C4H6N4O3

+ 1692

Аспарагин C4H8N2O3

+ 2039

Креатин C4H9N3O2

+ 1265

Лейцин C6H13NO2

+ 1566

Теобромин C7H8N4O2

+ 881

Кофеин C8H10N4O2

+ 810

Тирозин C9H11NOЗ

+ 1543

Парабановая кислота C3H2N2O3

+ 1383

Оксалуровая кислота C3H4N2O4

+ 2090

Аспарагиновая кислота C4H7NO4

+ 2307

Гиппуровая кислота C9H9NO3

+ 1420

Мочевая кислота C5H4N4O3

+ 1475

Нитрилы.

 

Циан C2N2

— 741

Цианистый водород HCN

— 236

Ацетонитрил C2H3N

— 1,5

Пропионитрил C3H5N

+ 78

Малонитрил C3H2N2

— 441

Бензонитрил C7H6N

— 9

Галоидопроизводные.

 

Хлористый метил СН3Cl

+ 278

Хлористый метилен (пар) СН2Cl2

+ 312

Хлороформ СНСl3

+ 286

Хлористый углерод CCl4

+ 352

Хлористый этил С2Н5Cl

+ 211

Хлористый этилиден С2Н4Cl2

+ 339

Гексахлорэтан C2Cl6

+ 568

Тетрахлорэтилен C2Cl4

+ 62

Бромистый метил (пар) CH3Br

+ 171

Бромистый этил (пар) C2H5Br

+ 310

Йодистый этил (пар) CH3J

+ 88

Углеводы.

 

Арабиноза C5H10O5

+ 2580

Ксилоза C5H10O5

+ 2543

Фукоза C6H12O5

+ 2658

Рамноза C6H12O5

+ 2595

Лактоза C6H12O6

+ 3194

Инозит C6H12O6

+ 3115

Инозит недеятельный C6H12O6

+ 3162

Декстроза C6H12O6

+ 3046

Сорбиноза C6H12O6

+ 3094

Галактоза C6H12O6

+ 3081

Фруктоза C6H12O6

+ 3021

Глюкогептоза C7H14O7

+ 3571

Тростниковый сахар C12H22O11

+ 5320

Арабиновая кислота C12H22O11

+ 5176

Молочный сахар C12H22O11

+ 5611

Мальтоза C12H22O11

+ 5363

Трегалоза C12H22O11

+ 5371

Раффиноза C18H32O16

+ 7699

Мелецитоза C18H34O17

+ 8220

Декстрин C6H10O5

+ 2417

Инулин C6H10O5

+ 2306

Целлюлоза C6H10O5

+ 2310

Крахмал C6H10O5

+ 2315

Термонейтральность и теплота нейтрализации. Явление термонейтральности было открыто Гессом в 1842 году. Сущность его состоит в том, что смешение растворов нейтральных солей сопровождается нулевым тепловым эффектам, хотя при этом, согласно закону Бертоллета, происходит распределение обоих оснований между обеими кислотами, т. е. настоящая химическая реакция: из двух взятых солей получается четыре. Отсутствие теплового эффекта, очевидно, указывает на то, что тепло, поглощаемое разложением двух солей при смешении их растворов, равно теплу, выделяемому образованием двух новых солей с перемененными кислотами и основаниями. Причиной термонейтральности Гесс считал то, что одна и та же кислота при образовании солей с разными основаниями дает одинаковые тепловые эффекты. Андрюс принимал, наоборот, именно, что величина теплового эффекта зависит только от основания, а не от кислот, образующих соли. Фавр и Зильберман дали правильное объяснение термонейтральности: причина ее — постоянство величин разниц теплот нейтрализации двух оснований с любыми кислотами и двух кислот с любыми основаниями.

Если обозначить через f(а1b1), f(а1b2)... теплоты нейтрализации ряда кислот а1, а2, а3... и оснований b1, b2, b3 ..., то в таблице

f(a1b1) f(a1b2) f(a1b3)...

f(a2b1) f(a2b2) f(a2b3)...

f(a3b1) f(a3b2) f(a3b3)...

разница соответствующих членов двух вертикальных или горизонтальных рядов величина постоянная.

Так: f(a1b1) — f(a1b2) = f(a2b1) — f(a2b2) =...

и f(a1b1) — f(a2b1) = f(a1b2) — f(a2b2) =...

При смешении двух растворов солей a1b2 и a2b1 в растворе образуются четыре соли: a1b1, a2b2, а1b2 и a2b1, и тепловой эффект должен быть равен нулю, чтобы удовлетворить предыдущим уравнениям:

f(a1b1) + f(a2b2) — f(a1b2) — f(a2b1) = 0.

Из явления термонейтральности следует, что тепло нейтрализации составляется из двух независимых слагаемых, из которых одно зависит только от природы кислоты, а другое только от природы основания, причем индивидуальная природа образующейся соли не влияет на тепловой эффект взаимодействия кислоты и основания. Здесь проявляется столь часто наблюдаемая для растворов солей (см. статью Растворы) слагаемость свойств, резко отличающая соли от других химических соединений, для которых величина теплового эффекта определяется именно индивидуальными свойствами образующегося соединения и о слагаемости не может быть и речи. Термонейтральность наблюдается далеко не для всех солей: имеется целый ряд исключений. Но эти последние сопровождаются всегда наличностью особых условий, и благодаря этому является возможность глубже заглянуть в природу растворов солей. Отступления от термонейтральности всегда связаны с отступлениями от нормальных свойств растворов типичных солей и объясняются именно этими последними неправильностями. Разлагаемость солей водою, образование кислых и основных солей, большие различия в величинах активности (жадности) кислот и оснований и т. п. — все это условия, нарушающие простую аддитивность свойств соляных растворов и тем обусловливающие отступления от термонейтральности. Рассмотрение этих вопросов относится к химической механике. Теплота нейтрализации, как мы видели, слагается из двух величин: одной, зависящей от природы кислоты, другой — от природы основания. Сообразно этому мы рассмотрим сперва теплоты нейтрализации различных кислот одним и тем же основанием, а затем теплоты нейтрализации различных оснований одной и тою же кислотой. Первые исследователи теплот нейтрализации думали, что большая или меньшая теплота нейтрализации может служить прямой мерой большей или меньшей силы кислоты или основания. Дальнейшие исследования показали, что кислоты с очень большой теплотой нейтрализации, как, например, плавиковая и большая часть органических кислот, слабее других кислот с меньшею теплотой нейтрализации, как азотная или соляная. Современные представления о силе кислот и оснований основаны на изучении распределения одного и того же основания между различными кислотами и кислоты между различными основаниями; распределение сопровождается тепловым эффектом, являющимся сложной функцией теплот нейтрализации, смешения разных растворов и др.; подробности об этом см. статьи Химическое сродство и Жадность кислот и оснований. Сильные одноосновные кислоты представляют простейший случай теплот нейтрализации. Теплоты нейтрализации их едким натром близки между собою, около 137 К.; дальнейшая прибавка к раствору средней соли кислоты или щелочи не дает никакого теплового эффекта. Сюда относятся:

НСl

137,4 К.

HBr

137,5 К.

HJ

136,8 К.

HNO3

136,8 К.

HClO3

137,6 К.

HBrO3

137,8 К.

HJO3

138,1 К.

HClO4

143,5 К.

Кислоты плавиковая и фосфорноватистая дают большие теплоты нейтрализации, 162,7 К. для первой и 151,6 К. для второй, не дают теплового эффекта при прибавлении избытка NaOH, но, наоборот, поглощают тепло при прибавлении кислоты к средней соли. Для органических кислот теплоты нейтрализации равны: муравьиная 134,5 К., уксусная 134,0 К., пропионовая 134,8 К., монохлороуксусная 142,8 К., дихлороуксусная 148,3 К. и трихлороуксусная 139,2 К. Слабые кислоты, соли которых в растворе отчасти разложены водой на кислоту и основания, имеют теплоты нейтрализации гораздо меньше. Так, для хлорноватистой найдено 98,4 К., для синильной 27,7 К.

Двуосновные кислоты делятся по их теплотам нейтрализации на две группы. К первой группе относятся кислоты, для которых оба эквивалента щелочи при нейтрализации выделяют одинаковые количества тепла. Для таких кислот действие кислоты на среднюю соль не сопровождается тепловым эффектом: кислая соль образуется из средней и кислоты без поглощения и без выделения тепла. Сюда относятся кислоты: платинохлористоводородная H2Pt2Cl6 с теплотой нейтрализации 136 К. на каждый эквивалент NaOH, кремнефтористоводородная H2SiF6 и дитионовая Н2S2O6. Ко второй группе относятся кислоты с различными теплотами нейтрализации для первого и второго атомов водорода:

 

I экв. NaHO

II экв. NaHO

Н24

147,5 К.

166,3 К.

Н2SеО4

147,6 К.

156,3 К.

C2H2O4

138,5 К.

144,3 К.

Яблочная к.

130,4 К.

131,3 К.

Винная к.

124,4 К.

128,7 К.

H2CrO4

131,4 К.

115,8 К.

H2SO3

158,7 К.

131,0 К.

Н2SеО3

147,7 К.

122 5 К.

Η33

148,3 К.

136,2 К.

Η23

110,0 К.

92,0 К.

Из этой таблицы видно, что для кислот Н24, Н2SеО4, C2H2O4, яблочной и винной кислые соли образуются из средних с поглощением тепла; наоборот, для остальных кислот — с выделением. Так же, как для слабых одноосновных кислот, и угольная кислота, средние соли которой имеют щелочную реакцию, т. е. разлагаются водой, имеет незначительную теплоту нейтрализации: в растворе соль не образуется нацело, а остаются еще свободная кислота и щелочь.

Теплоты нейтрализации оснований имеют следующие величины. Щелочи и щелочные земли с серной и соляной кислотами

 

H2SO4

2HCl

2LiOH

313 К.

277 К.

2NaOH

314 К.

275 К.

2KOH

313 К.

275 К.

2TlOH

311 К.

443 К.

Ba(OH)2

369 К.

278 К.

Sr(OH)2

307 К.

276 К.

Ca(OH)2

311 К.

279 К.

NH3

282 К.

122 К.

Все они имеют очень близкие величины, кроме тех случаев, когда получаются труднорастворимые соли ТlСl и BaSO4, и аммиака, представляющего слабое основание. Для других оснований получены следующие числа:

 

H2SO4

2HCl

Mg(OH)2

311 К.

277 К.

Mn(OH)2

266 К.

230 К.

Ni(OH)2

263 К.

226 К.

Co(OH)2

247 К.

211 К.

Fe(OH)2

249 К.

214 К.

Cd(OH)2

238 К.

203 К.

Zn(OH)2

235 К.

199 К.

Cu(OH)2

184 К.

149 К.

2Al(OH)3

3 × 211 К.

3 × 186 К.

2Cr(OH)3

3 × 164 К.

3 × 137 К.

2Fе(ОН)3

3 × 112 К.

3 × 112 К.

Эти числа не могут быть сравниваемы непосредственно с теплотами нейтрализации щелочей и щелочных земель, так как они заключают неизвестные еще теплоты растворения нерастворимых водных окисей. Но и так видно, что основания, дающие мало прочные, разлагаемые водой соли, как Al(HO)3, Fe(OH)3, Cr(OH)8, имеют низшие теплоты нейтрализации, чем остальные.

В заключение необходимо указать, как смотрят современные теории растворов на термонейтральность и теплоты нейтрализации. Электролитическая, или физико-механическая (см. Растворы), теория растворов предполагает, что соли, сильные кислоты и основания в растворах вполне диссоциированы на свои ионы, напр. NaCl на Na+ и Cl, HNO3 на Н+ и NO3, NaOH на Na+ и ОН. При смешении растворов солей или раствора соли и сильной кислоты все четыре иона продолжают сосуществовать в растворе рядом, и тепловой эффект смешения должен быть равен нулю, так как никакой реакции, собственно говоря, не происходит: (К+ + Cl) + (Na+ + NO3) = К+ + Cl+ Na+ + NO3. Это и есть причина термонейтральности. При нейтрализации сильной кислоты сильным основанием происходит образование воды из ионов ОНи Н+: (Н+ + Cl) + (Na+ + ОН) = Na+ + Cl + H2O. Тепловой эффект в 137 К., сопровождающий нейтрализацию всех сильных одноосновных кислот и сильных оснований, и есть тепло, выделяющееся при образовании частицы воды из ионов Н+ и ОН. Для кислот слабых, малодиссоциированных, соли которых, между тем, диссоциированы почти нацело, теплота нейтрализации есть сумма 137 К. и теплоты электролитической диссоциации кислоты. Таким образом вычислены теплоты электролитической диссоциации для следующих кислот:

Уксусная кислота

+ 3 К.

Дихлороуксусная

— 11,3 К.

Фосфорная

— 11,3 К.

Плавиковая

— 25,7 К.

Для двуосновных кислот явления усложняются ступенчатой диссоциацией, образованием кислых солей, разлагаемостью последних водою и т. д., и благодаря этому окончательный анализ фактов не удается выполнить. Физико-химическая теория растворов еще не дала своего объяснении термонейтральности и постоянства величины 137 К. для разных кислот и оснований.

Приложения второго закона термодинамики. Второй закон термодинамики определяет направление, в котором протекает какой-либо начавшийся процесс — вопрос, которого не касается вовсе закон сохранения энергии. Например, уравнение, вытекающее из приложения I-го закона термодинамики:

2} + {0} = (Н2O) + 684 К.

означает, что газообразные водород и кислород, образуя при постоянном давлении жидкую воду и сохраняя при этом первоначальную температуру, отдают окружающей среде количество тепла, измеряемое 684 К., и наоборот, то же количество тепла отнимается от окружающей среды при разложении воды в тех же условиях. Но вопрос о том, разлагается ли на самом деле вода или смесь газов дает воду и может ли реакция идти сама по себе в одном из этих направлений, — остается открытым. Второй закон термодинамики указывает, что, если в окружающей среде не происходит никаких других изменений, процесс идет только в одном из указанных двух направлений. При изменении условий окружающей среды процесс может быть выполнен в обоих направлениях: различными средствами можно и воду разложить на ее составные части и из этих последних получить воду. В свою очередь, II закон термодинамики не касается вопроса, начинается ли процесс в указанном законом направлении сам собою или для этого требуется какой-нибудь толчок (напр., искра); не касается он также того, как протекает процесс во времени. Вышесказанным указывается и ограничивается приложение второго закона термодинамики в термохимии.

II закон термодинамики отличает обратимые и необратимые процессы. Процесс обратим, когда система может его пройти в одном направлении и в противоположном; в обоих случаях система проходит через одни и те же состояния, но порядок, в котором эти состояния следуют одно за другим, в одном случае один, в другом — противоположный. Процесс необратим, если он может проходить только в одном направлении. Если произошел необратимый процесс, то уже ни при каких условиях и никакими средствами не может быть восстановлено первоначальное состояние всех тел, подвергающихся изменениям во время самого процесса или при попытках произвести его в обратном направлении. Из этого видно различие начального и конечного состояний системы при различных процессах: при обратимом процессе возможен переход от одного к другому и обратно, при необратимом — очевидно, конечное состояние системы обладает некоторым особым свойством, отличающим его от первоначального и делающим невозможным обратное направление, процесса. II закон термодинамики и знакомит нас с этими особыми свойствами различных состояний систем и, обратно, раз известны два состояния системы, указывает, протекает ли процесс в направлении от первого к второму или наоборот. Для этой цели необходима полная характеристика состояний системы, необходимо знать не только химический состав, но физические условия, в которых находится система, как то: агрегатное состояние, температуру, давление, электрический потенциал и т. д. Задача, преследуемая приложением II закона термодинамики, та же, что и у принципа максимальной работы Бертело: определение направления химической реакции. Но между тем, как Бертело принимает во внимание только химическую энергию, считая, что другие факторы, названные им посторонними энергиями, лишь нарушают закономерное течение реакций, модифицируя их и даже давая им обратное требуемому принципом направление, II закон термодинамики не знает этих отличий, а считается со всеми факторами, со всеми условиями, под влиянием которых система находится. Свойством, обусловливающим обратимость или необратимость процесса, является энтропия системы, обозначаемая обыкновенно буквой S. Процесс обратим, если энтропии системы не меняется, т. е. если величина энтропии Sa начального состоянии системы равна величине Sb конечного состояния. Следовательно, условие обратимости процесса: Sa = Sb и dS = 0. Процесс необратим, когда энтропия системы увеличивается: Sa < Sb и dS > 0. Для всех возможных процессов: dS > 0.

Измеряется величина изменения энтропии системы отношением количества тепла, полученного системой от окружающей среды, и абсолютной температуры, при которой состоялась передача тепла: dS = dQ/T.

Все процессы, действительно имеющие место в природе, необратимы: при всяком процессе сумма энтропий всех участвующих в нем тел (веществ, подвергающихся химическому превращению, и окружающей среды, являющейся источником механической и тепловой энергий) — увеличивается. При этом для отдельных частей системы энтропия может оставаться неизменной или даже уменьшаться; но общая сумма всех изменений энтропии — величина всегда положительная. Рассмотрим теперь, каким образом на основании предыдущего определяются условия, необходимые для того, чтобы какое-нибудь химическое превращение могло совершиться. Возьмем систему из каких-либо тел при условии, что в самой системе и в окружающей среде господствуют постоянная температура T и постоянное давление р. При всех возможных превращениях, согласно закону сохранения энергии, тепло, полученное системой от окружающей среды, равно:

dQ = dU + dr = dU + pdV

где: T — внутренняя энергия системы, r — внешняя работа при превращении, приложенная к системе, а V — объем системы. Согласно второму закону, всякое изменение, могущее произойти, сопровождается увеличением всей энтропии, т. е. суммы S — энтропии системы, подвергающейся химической реакции, и s0 — энтропии окружающей среды dS + dS0 > 0.

А так как dS0 = dQ/T, то после соответствующих подстановок:

dS — dU/T — (pdV)/(AT) > 0 ...(1)

где А есть термический эквивалент механической работы. Неравенство (1) заключает только величины, относящиеся к самой системе, и выражает в общей форме условие для возможности превращения независимо от какого-либо ограничения по отношению к температуре, давлению или поглощенному системой теплу; оно есть наиболее общая форма для приложений II закона термодинамики к Т., сделанных различными авторами. Левая часть неравенства не есть полный дифференциал какой-нибудь величины; поэтому выражение не может быть сполна интегрировано, т. е. оно не может быть применено для конечного изменения состояния системы. Для такого применения необходимо знать некоторые внешние условия, дающие возможность интегрировать выражение. Наиболее замечательные случаи, позволяющие применить II закон для любого конечного превращения системы, следующие. 1) При постоянном объеме V (dV = 0) и постоянной энергии U (dU = 0) — энтропия S системы увеличивается (Гиббс). 2) При постоянном объеме V и постоянной энтропии S (dS = 0) — энергия U системы уменьшается (Гиббс). 3) При постоянном объеме V и постоянной температуре Т увеличивается величина S = U/T, или, что то же: величина U — TS уменьшается (Гельмгольц). Величина U — TS называется свободной энергией системы. 4) При постоянной температуре Т и постоянном давлении p увеличивается величина S — U/T — (pV)/(TA) или, что то же, величина U — TS + (pV)/A уменьшается (Дюгем). Величина U — TS + (pV)/A называется термодинамическим потенциалом системы.

Таковы условия, которым должно удовлетворять превращение системы, действительно имеющее место в природе. Сравнение этих условий с принципом максимальной работы Бертело указывает, почему этот неверный в своем основании принцип иногда дает верные результаты. По этому принципу, при отсутствии внешней работы (dV = 0) и постоянной температуре тепловой эффект реакции должен быть величиной положительной. Так как в этом случае по закону сохранения энергии тепловой эффект равен изменению энергии U системы, то различие между принципом максимальной работы и II законом термодинамики состоит в том, что по первому должна уменьшаться вся энергия U, а по второму — свободная энергия UTS системы. Поэтому, когда член TS сравнительно с U мал, например при низких температурах, оба принципа ведут к одинаковым результатам. При больших значениях S (в газах и растворах), наоборот, различие значительно, и принцип Бертело будет давать неверные выводы.

В частных случаях определение возможного направления химического превращения сводится к определению изменения свободной энергии и термодинамического потенциала системы тел, участвующих в превращении. Особенный интерес представляет свободная энергия. Из неравенства (1) видно, что dU — TdS > —(pdV)/A, внешняя работа, произведенная системой (при выводе (1) + (pdV)/A обозначало работу, произведенную внешней средой, т. е. работу, приложенную к системе), меньше уменьшения свободной энергии системы. При обратимом (идеальном) процессе внешняя работа была бы равна уменьшению свободной энергии, т. е. изменение свободной энергии есть предельный максимум внешней работы превращения. Эта максимальная работа химического превращения и принимается за меру химического средства, обусловливающего превращение. Методы определения величины химического сродства основаны на определении равновесия между реагирующими телами и на определении электровозбудительной силы соответствующих гальванических комбинаций. Описание методов и применений их к частным случаям должно искать в статьях Химическое сродство и Химические равновесия. Здесь в виде примера мы приведем несколько гальванических комбинаций, для которых определены изменение свободной энергии системы и тепловой эффект совершающегося в системе химического превращения.

Комбинация

Уменьшение свободной энтропии

Тепловой эффект

Сu, Cu(C2H3O2)2 aq.

10842 cal.

8766 cal.

Pb, Pb(C2H3O2)2 + 100H2O

Ag, AgCl

23453 cal.

26023 cal.

Zn, ZnCl + 100H2O

Ag, AgBr

19138 cal.

19882 cal.

Zn, ZnBr2 + 25H2O

Hg, HgCl·KCl aq.

7566 cal.

—3280 cal.

Hg, Hg2O·KOH aq.

Из этих данных видно, что уменьшение свободной энергии системы может быть и больше и меньше теплового эффекта реакции, равного уменьшению внутренней энергии системы. Особенно интересна последняя комбинация. В ней происходит реакция, выражаемая уравнением: HgCl + KOH = ½(Hg2O) + ½(H2O) + КСl. Реакция эта идет с поглощением тепла, и поэтому по принципу максимальной работы Бертело она не должна была бы иметь место. На самом деле она совершается, что вполне согласно с требованиями II закона термодинамики, так как при этом уменьшается свободная энергия системы.

Рассмотрев условия возможности химического превращения, рассмотрим условия отсутствия превращения, т. е. термохимические условия существования химического равновесия. Система находится в равновесии, если при данных условиях температуры, давления и т. д. никакое превращение в ней не может иметь места. Неравенство (1) выражает условие возможности превращения, поэтому, обратно, мы будем иметь равновесие, если в системе при любом превращении:

dS — dU/T — (pdV)/(AT) меньше или равно 0 ...(2)

Последнее выражение есть общая форма условий равновесия и, как и неравенство (1), не может быть применено непосредственно. В частных случаях оно применяется следующим образом. Система находится в равновесии, если любое превращение: 1) при постоянном объеме и постоянной энергии системы — уменьшает или оставляет неизменной ее энтропию; 2) при постоянном объеме и постоянной энтропии системы — увеличивает или оставляет неизменной ее энергию; 3) при постоянном объеме и постоянной температуре системы — увеличивает или оставляет неизменной ее свободную энергию и 4) при постоянной температуре и постоянном давлении — увеличивает или оставляет неизменным термодинамический потенциал системы. Подробности приложения этих выводов к частным случаям химического равновесия различных систем, также к случаям нарушения равновесия при изменении условий, в которых находится система, должно искать в статье Химические равновесия.

В заключение необходимо указать, что далеко не всякая реакция, требуемая II-м законом термодинамики, начинается сама собою. В большом числе случаев превращению препятствуют какие-то сопротивления, подобные трению при механических явлениях, названные Гиббсом пассивными сопротивлениями. В таких случаях для того, чтобы реакция началась, требуется некоторый толчок, как, напр., искра, подъем температуры, удар (см. Химическая реакция); раз начавшееся превращение идет уже дальше само и в ходе своем подчиняется вполне II закону. Наличность пассивных сопротивлений обусловливает образование так назыв. пассивных, или ложных, равновесий, само собою разумеется, не подчиняющихся II закону термодинамики. Сущность пассивных сопротивлений еще совершенно неясна, между тем считаться с ними приходится постоянно, и на это необходимо обращать внимание при всяких применениях II закона термодинамики к химическим явлениям.

Руководства по Т. Кроме соответствующих отделов в курсах общей химии, как то: Ostwald, "Lehrbuch der allgemeinen Chemie" (т. II: "Chemische Energie", 1893); Nernst, "Theoretische Chemie" (3 изд., 1900), можно указать на следующие книги: Berthelot, "Essai de mécanique chimique fondée sur la thermochimie" (2 т., 1879); Thomson, "Thermochemische Untersuchungen" (4 т., 1882—86); Naumann, "Thermochemie" (1882); Jahn, "Die Grundsätze der Thermochemie" (1892, есть русский перев. "Основания термохимии", 1893); Лугинин, "Описание различных методов определения теплот горения органических соединений" (1894); Berthelot, "Thermochimie. Données et lois numériques" (т. Ι: "Les lois numériques", т. II: "Les données expérimentales", 1897); Gibbs, переводы: "Thermodynamische Studien" (1892) и "Equilibre des systèmes chimiques" (1899); Planck, "Vorlesungen über Thermodynamik" (1897); Duhem, "Introduction à la mécanique chimique" (1893). Сводки числовых данных, кроме вышеуказанных сочинений Ostwald'a, Berthelot, Thomsen'a и Лугинина, имеются в Biedermannes "Chemiker-Kalender" и Landolt und Börnstein, "Physikalisch-chemische Tabellen" (1894).

E. Бирон.

 

 Энциклопедический словарь Брокгауза и Эфрона        Буква Т >>>

Маарри - Матрона   Набат - Ньютон Обвинение - Оценка имущества   Павсаний - Прокуратура   Ра - Ряполовский   Саади - Спа

 Раздел: Справочники. Словари. Энциклопедии 

 

Rambler's Top100